铜氧化物超导体广泛体现出具有节点的能隙结构，而在种类繁多的铁基超导体中，能隙结构呈现出丰富的多样性。在有的材料中报道了无节点的能隙分布，而有节点的能隙分布也在一些材料中被观测到。有人提出维象关系，晶格常数，特别是铁砷层的高度（hPn），与能隙节点行为有关。当hPn小于（大于）1.33 Å时，它可能是一个有节点的（无节点的）超导体。BaFe2(As0.7P0.3)2 和 Ba(Fe0.65Ru0.35)2As2就是这样的例子，他们的hPn都小于1.33 Å。Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2也是一个等价位替换的超导体，其结构与BaFe2(As0.7P0.3)2 和 Ba(Fe0.65Ru0.35)2As2一样，也同样可以用I4/mmm空间群表征。Eu2+离子不仅仅形成了一个由4f磁矩构成的亚晶格，而且还造成了晶格常数的变化。X光衍射（XRD）的精修结果显示Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2的hPn是1.35Å，这样的话，Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2应该是一个能隙不具有节点的铁基超导体，与BaFe2(As0.7P0.3)2 和 Ba(Fe0.65Ru0.35)2As2迥异。

我们用角分辨光电子能谱研究了Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2的低能电子结构。利用光子能量依赖和偏振依赖的实验测量，我们得到了三维动量空间的能带结构，并且确定出各个能带的轨道特性。沿着Γ-M方向，有三条空穴型能带位于布里渊区中心，他们分别来自于dxz, dyz, dxy轨道。dyz和dxy构成的能带简并在一起，并且随kz没有色散。但dxz构成的能带显示出很强的kz依赖关系。特别是，我们发现来源于dz2轨道的ζ能带在Z点附近没有贡献谱重到费米面上，与BaFe2(As0.7P0.3)2 和 Ba(Fe0.65Ru0.35)2As2不同。由于BaFe2(As0.7P0.3)2 和 Ba(Fe0.65Ru0.35)2As2都是有能隙节点的超导体，而且他们的hPn都小于1.33Å，但Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2的hPn大于1.33Å，我们的结果给节点、dz2轨道特性和hPn三者存在一个直接的关系提供了更多证据，有助于铁基超导体中能隙节点的理解。

论文见： M. Xia, W. H. Jiao, Z. R. Ye, Q. Q. Ge, Y. Zhang, J. Jiang, R. Peng, X. P. Shen, Q. Fan, G. H. Cao, T. Zhang, B. P. Xie and D. L. Feng*, Electronic structure of Eu(Fe0.79Ru0.21)2As2 studied by angle-resolved photoemission spectroscopy" Journal of Physics: Condensed Matter 26, 265701 (2014).